5.3.4 Conclusion

Toutes les structures dont nous avons présenté les comportements en fonction du paramètre de contrôle apparaissent par bifurcations supercritiques. Il en est de même pour les autres structures (rayons, ondes spirales à petite hauteur et $\Delta T < 0$) : nous avons observé leur apparition continue, sans hystérésis.

De même, les instabilités secondaires de toutes ces ondes apparaissent et disparaissent aux même valeurs de $\Delta T$.

Seule la transition entre une onde unique (gauche ou droite) et un couple d'ondes droite et gauche semble sous-critique. Plus précisément, cette transition survient pour des valeurs de $\Delta T$ qui dépendent du chemin suivi (montée ou descente rapide de la température).

Nous avons pu suivre l'évolution des structures depuis leur seuil jusqu'à des états fortement désordonnés. La perte de cohérence des structures est toujours progressive, parfois plus rapide ( $\Delta T < 0$ notamment) et parfois plus lente (particulièrement $h=1,2$ mm et $\Delta T > 0$). Dans l'ensemble, nous pouvons qualifier l'évolution vers le chaos spatio-temporel de notre système comme supercritique au sens large : seule une succession de bifurcations supercritiques est observée.

Enfin, notons que la transition vers le désordre est plus rapide dans notre expérience « LOTUS » que dans les expériences unidimensionnelles. En termes de $\epsilon$, distance au seuil adimensionnée -- définie avec la valeur du seuil de la première instabilité propagative --, les régimes « turbulents » sont atteints pour des valeurs du paramètre de contrôle de l'ordre de 1. Cela provient de la deuxième dimension étendue d'espace dans laquelle peuvent se déployer les ondes : le nombre de modes instables croît beaucoup plus vite dans le disque (2D) que dans l'anneau ou le rectangle (1D).