5.2.5.2 Effet de la hauteur

Pour une vue d'ensemble des différentes phases observées dans l'expérience, nous nous référons à la figure .

Les seuils définis dans les sections précédantes -- pour $h=1,9$ mm comme $h=1,2$ mm et $\Delta T$ de signe variable -- sont dépendants de la hauteur de fluide $h$. Nous avons :

$$\Delta T_{\text{OH2}}^{(+)} = \Delta T_{\text{OH2}}^{(+)}(h), \qq... ...h), \qquad \Delta T_{\text{OH1}}^{(-)} = \Delta T_{\text{OH1}}^{(-)}(h) ...$$

Si nous supposons que cette dépendance en $h$ est continue pour chacun des seuils -- cela revient à dire que les seuils se déplacent continûment lorsque $h$ est variée --, nous pouvons interpoler les courbes critiques pour des hauteurs intermédiaires. Nous proposons ainsi les courbes de la figure . Afin d'obtenir plus précisément ces courbes de seuils en fonction de $h$, nous avons effectué une série d'expériences avec $\Delta T > 0$ et $h$ variable. Les résultats sont reproduits sur la figure .

Figure: Diagramme des phases quantitatif dans l'expérience « LOTUS », pour $\Delta T > 0$. Chaque point expérimental est obtenu par extrapolation de l'évolution du carré de l'amplitude des ondes (cf § , Fig  par exemple) : $\circ$ pour OH1 et $\square$ pour OH2. Les courbes sont des ajustements qualitatifs (trait continu pour OH1 et pointillés pour OH2).

Comme nous le constatons sur la figure , aux grandes hauteurs, les OH1 apparaissent, sans OH2 alors qu'aux petites hauteurs, les OH2 apparaissent tout d'abord, sans OH1.