1.3.4.2 Effet de la hauteur

Les expériences menées au laboratoire depuis Daviaud et Vince (1993) ont montré l'existence des ondes hydrothermales dans des canaux allongés dans la direction perpendiculaire au gradient. Daviaud et Vince (1993) ont étudié une cellule rectangulaire de largeur $L_\parallel=10$ mm. Mukolobwiez (1998) a étudié exhaustivement cette cellule rectangulaire pour une largeur $L_\parallel=20$ mm et une cellule annulaire de largeur $L_\parallel=10$ mm. Burguete et al. (2000) présentent une compilation et une comparaison des résultats dans le rectangle pour les trois largeurs 10, 20 et 30 mm.

Toutes ces études ont précisé le diagramme des phases dans le plan des paramètres de contrôle expérimentaux $(h,\Delta T)$. L'aspect qualitatif de ce diagramme n'évolue pas avec la largeur de la cellule. il existe toujours une hauteur intermédiaire -- typiquement 1,7 mm pour $L_\parallel=10$ mm -- pour laquelle le seuil $\Delta T_{\text c}$ des ondes est le plus faible. Pour de plus faibles hauteurs, le seuil remonte ; nous pouvons alors suggérer que pour garder un nombre de Marangoni critique $\mathit M\!{\mathrm a}\xspace _{\text c}$ constant, $h\,{\scriptstyle \searrow}\,\Rightarrow \Delta T_{\text c}\,{\scriptstyle \nearrow}$. Pour de plus fortes valeurs de la température, le seuil remonte aussi ; nous pouvons alors suggérer que pour garder un nombre de Rayleigh constant, $h\,{\scriptstyle \nearrow} \Rightarrow \Delta T_{\text c}\,{\scriptstyle \nearrow}$. Notons cependant que nos interprétations en termes de $\mathit M\!{\mathrm a}\xspace$ et $\mathit R{\mathrm a}\xspace$ supposent que les deux effets thermogravitaire et thermocapillaire agissent simultanément pour donner naissance aux ondes hydrothermales, ce qui n'est pas pris en compte dans la théorie originale de Smith et Davis (1983a).

Mukolobwiez (1998) a de plus observé deux types de sources d'ondes hydrothermales dans ses expériences : pour les petites hauteurs, la source est ponctuelle et pour les grandes hauteurs, la source est une ligne. La hauteur limite entre ces deux comportements coincide à peu près avec la hauteur du seuil $\Delta T_{\text c}$ minimal ainsi qu'avec la longueur capillaire $\lambda_{\text c}$ pour laquelle le nombre de Bond $\mathit B{\mathrm o}\xspace$ vaut 1 (cf figure ). Nous reviendrons au chapitre  sur cette distinction que nous quantifierons, mais notons dès à présent que ces études précédentes ont conditionné nos choix de hauteurs de travail. Nous nous sommes ainsi placés à $h=1,7$ mm dans les cellules de largeur 10 mm au chapitre  afin de minimiser les effets de variation de hauteur dans les expériences. De même, pour étudier les différents régimes d'ondes, nous avons sélectionné les valeurs particulières $h=1,2$ mm (petite hauteur) et $h=1,9$ mm (grande hauteur) dans les applications numériques du présent chapitre et les expériences des chapitres  et .