Présentation du système d'ondes propagatives - objectifs

Lorsque l'écoulement de base décrit ci-dessus se déstabilise, un ensemble ordonné d'ondes propagatives apparaît dans la boite. Nous étudions différentes géométries qui se différentient essentiellement par leur rapport d'aspect horizontal, lequel définit la topologie accessible au système d'ondes propagatives : une ou deux dimensions, avec conditions limites périodiques ou non.

Nous avons ainsi deux cellules permettant d'observer un système unidimensionnel d'ondes ; l'une de ces cellules est un anneau aux conditions limites périodiques et l'autre un long rectangle qui ne possède pas cette périodicité spatiale. Toutes les deux sont de grandes boîtes, mais la phénoménologie des bifurcations successives qui s'y produisent est très différente. L'étude détaillée de l'instabilité primaire et de la première instabilité secondaire dans le rectangle sera faite à la lumière des résultats obtenus dans l'anneau ainsi qu'en s'appuyant sur un modèle en équation d'amplitude de type Ginzburg-Landau complexe et sur la notion d'instabilité convective ou absolue. Ce travail est rapporté au chapitre .

Un autre objectif de notre travail est d'étendre l'espace accessible aux ondes de une à deux dimensions d'espace. Nous avons ainsi réalisé une cellule de convection « bidimensionnelle » (toujours en termes de rapport d'aspect horizontal) et étudions les propriétés spatiales et temporelles des structures instables dans une telle configuration. Notre choix s'est porté sur une cellule possédant la géométrie cylindrique, tout comme la cellule annulaire unidimensionnelle, afin de réduire l'influence des conditions aux limites. Nous observons alors -- entre autres -- des ondes spirales, des ondes cibles et des « fleurs ». La géométrie cylindrique nécessite la prise en compte des effets de courbure : une étude théorique adéquate est présentée au chapitre  et les résultats expérimentaux au chapitre .